接地電阻計(jì)算是一個(gè)電流場(chǎng)計(jì)算問(wèn)題，和靜電場(chǎng)一樣，雖然從理論上講可以利用邊界條件通過(guò)拉普拉斯微分方程求解，但是只要接地極形狀稍微復(fù)雜一點(diǎn)，公式的解析推導(dǎo)就會(huì)遇到很多困難，甚至成為不可能，因此接地電阻的計(jì)算公式一般都是在做一些近似的前提下得出來(lái)的。由于加入了近似條件，所以計(jì)算公式有時(shí)會(huì)因推導(dǎo)而異。不過(guò)，任何復(fù)雜形狀的接地極都是首先分解成若干較簡(jiǎn)單的接觸體，然后再假設(shè)土壤電阻率時(shí)均勻的，最后采用相應(yīng)的近似方法來(lái)進(jìn)行推導(dǎo)的。
一般來(lái)說(shuō)，近似方法有兩種：①假設(shè)電流在接地體上是按照某種規(guī)律分布的以便借助相應(yīng)的電位來(lái)進(jìn)行計(jì)算；②將簡(jiǎn)單接地體的形狀做某些改變，使它適合通過(guò)電磁場(chǎng)基本理論來(lái)進(jìn)行分析成推算，如利用接地電阻與電容具有相似性，求出接地體的電容，然后再?gòu)囊欢ǖ膶?duì)應(yīng)關(guān)系式計(jì)算接地電阻。這樣任何復(fù)雜形狀的接地極，都可以根據(jù)土壤電阻率和接地極的幾何尺寸計(jì)算出來(lái)，或者至少可以近似計(jì)算出來(lái)。
最簡(jiǎn)單的接地極莫過(guò)于埋在地下無(wú)限深處的，半徑為r的球形接地體。如果土壤電阻率是各向同性的，那么從，并在地中設(shè)定一個(gè)與接地極流出的入地電流將以放射狀的形狀向周圍四面八方擴(kuò)散，如果將土壤電阻率取作р，并在地中與球形接地體同心的，半徑為x的圓球，以及一個(gè)半徑為x+dx的同心球，則入地電流從這個(gè)球殼的內(nèi)部向外流出，這樣改球殼的電阻值dR應(yīng)為：
dx
dR =р* —
4πx²
如果考慮把這電阻元從球形接地體表面（即x=r）到無(wú)線遠(yuǎn)方（即x=∞)串聯(lián)起來(lái)，則球形接地體的接地電阻R就等于把該接地電阻元x=r到∞的積分值，即：R=р/4πR
關(guān)于球形接地體的接地電阻公式，還可以用其他方法來(lái)求出完全相同的結(jié)果。其一，考慮方法與半球行接地體的情況相同，即假設(shè)從球形接地體往地中流入的電流為I（A），則在離球形接地體中心距離為x處的電流密度i為
i=I/8π
假若同一點(diǎn)的電場(chǎng)為E，則由E=pi的關(guān)系可以得到：
球形接地體的電位U,是以無(wú)限遠(yuǎn)為零電位參考點(diǎn)的，因此其電位可以表示為：
求解球形接地體的接地電阻公式，第二種方法就是假設(shè)球形接地體周圍土壤的介電系數(shù)，由電磁場(chǎng)理論可以推算出球形接地體的電容。然后，再通過(guò)電阻與電容之間的關(guān)系式,這樣也可以求出接地電阻與所得結(jié)果一樣。
第三種方法就是利用前面所描述的辦球形接地極，把地面上對(duì)稱的部分也追加成接地體，這樣來(lái)形成球形接地體。然后再剩余的空間全部填上電阻率為p的土壤，這樣由于入地電流所通過(guò)的表面已變成對(duì)應(yīng)半球形接地極表面積的兩倍，因此球形接地體的接地電阻通常應(yīng)是半球形接地極的一半，于是由式（3.2）便可以得到式(3.25)了。追加部分稱之為半球形接地極的鏡像，故該法叫做鏡像法。
接地網(wǎng)制作圖（保存到本地后是A4圖紙?jiān)即笮。?br />
接地棒與接地絞線制作接地網(wǎng)（保存到本地后是A4圖紙?jiān)即笮。?/span>
